тропических условиях мощность, получаемая в фокусе такого устройства,
составляет 0,5— 11,0 кВт. Тень, отбрасываемая на зеркало сосудом для
приготовления пищи диаметром около 15 см, весьма незначительна, но, тем не
менее, несколько раз в течение часа необходимо регулировать положение
зеркала относительно солнца.
Рис. 6. Солнечная кухня типа «горячий ящик»
Рис. 7. Солнечная кухня с параболическим зеркалом
Перспективы применения теплового действия солнечного излучения связаны с
многочисленными исследованиями, проводимыми в различных частях земного
шара. Более того, в отдаленных и слаборазвитых районах возможно появление
новых видов производства, связанных с использованием солнечной энергии для
нагревания и сушки при изготовлении картона, бумаги, кровельных материалов
и т. п. Однако широкое внедрение таких процессов требует источников
механической и электрической энергии. В следующих главах рассмотрены
возможности использования солнечной радиации для получения этих более
удобных видов энергии.
III. Преобразование солнечного излучения в электроэнергию
Солнечное излучение (СИ) можно преобразовывать в электричество через
преобразование его сначала в тепло, а затем с помощью обычных паровых
турбин и соединенных с ними генераторов в электроэнергию - такие установки
не имеют принципиальных отличий от ТЭС, ГЭС и АЭС - а можно и
непосредственно, минуя тепловую стадию. Преимущества второго способа
очевидны - мало того, что такие устройства значительно проще, компактнее и
дешевле, кроме того, в них существенно меньше и энергетические потери,
неизбежные при каждом преобразовании энергии из одного вида в другой, а это
означает более высокий КПД и экономическую рентабельность установок с
непосредственным преобразованием лучистой энергии. Тем не менее, некоторые
способы преобразования СИ через тепловую фазу будут рассмотрены из-за их
более перспективной основы - термоэлектронной эмиссии и эффекта Зеебека.
Установки, основанные на этих явлениях (термоэлектрические генераторы)
существенно отличаются от традиционных - так, в них отсутствует
теплоноситель и какие-либо движущиеся части. Но все же основное внимание
будет уделено непосредственному преобразованию СИ в электроэнергию с
помощью фотоэлектрических генераторов.
Глава 1. Термоэлектрические генераторы
Термоэлектронный генератор
Первый тип устройств для прямого генерирования электрической энергии —
термоэлектронный или как его еще называют термоионный генератор. Этот
прибор разработан в последние десятилетия, и возможно ему принадлежит
исключительно важная роль при производстве электроэнергии в будущем.
Принцип действия термоионного генератора поясняет рис. 8. В основу работы
генератора положен эффект, обнаруженный Эдисоном в 1883 г. и названный
термоионной (термоэлектронной) эмиссией. При нагревании одного из
электродов, который позднее стали называть катодом, до достаточно высокой
температуры значительная часть его электронов приобретает энергию, при
которой они способны покинуть его поверхность. Правда, этот процесс
протекает небеспрепятственно, о чем будет сказано ниже
Рис. 8. Термоионный генератор.
Если поблизости находится другой электрод — анод, то испущенные электроны
можно направить к нему и там собрать. Это возможно лишь в том случае, если
оба электрода соединить внешней цепью, поскольку в противном случае рост
отрицательного заряда на аноде препятствует движению к нему эмиттируемых
электронов, и при определенных условиях они не смогут его достигнуть. Но в
термоионном генераторе катод и анод соединены внешней цепью. Поэтому поток
электронов, то есть электрический ток, проходит через эту цепь, совершая в
ней работу. На рис. 8 внешняя нагрузка представлена сопротивлением R, но
практически это может быть какое-либо устройство, например
электродвигатель. Таким образом, в термоионном генераторе используется
часть энергии (в интересующем нас случае это энергия солнечной радиации),
израсходованной на нагревание катода, благодаря которой в нагрузке
протекает ток и совершается работа. В таблице 4 плотности эмиссионного тока
при различных температурах для некоторых, используемых сейчас материалов.
Таблица 4
Плотность тока термоэмиссии (А/м2) при различных температурах
| |500 |1000 |1500 |2000 |2500 |
|Температура,0 К | | | | | |
|Материал | | | | | |
|Вольфрам без | | |0.1 |25 |6.5*103 |
|цезиевого | | | | | |
|покрытия,W | |100 |5*106 |4*107 | |
|Вольфрам с цезиевым| | | | | |
|покрытием, CsW |25 |1*107 | | | |
|Окись серебра, | | | | | |
|Cs-Ag | | | | | |
Такое преобразование солнечной энергии в работу происходит не без потерь,
и, естественно, встает вопрос о КПД подобного устройства. Электроны
покидают катод лишь при его нагревании, поэтому возникают потери энергии
через теплоизлучение. Часть тепловой энергии попадает на анод, который при
сильном разогреве также испускает электроны. Если хотя бы часть из них
достигла катода, это привело бы к уменьшению тока в нагрузке. Поэтому на
охлаждение анода также необходима энергия. Итак, возможности этого способа
преобразования энергии, также небеспредельны, ограничена, и величина его
КПД находится на уровне 10-15%.
Термоэлектрический генератор (термопары)
Возникновение контактной разности потенциалов при соприкосновении двух
разнородных проводников, открытое Вольта в последнем десятилетии XVIII
века, привлекло внимание физиков к процессам, происходящим в цепях
разнородных материалов. Одной из фундаментальных работ в этой области,
положившей фактически начало термоэлектрическим исследованиям, явилась
статья немецкого ученого Зеебека «К вопросу о магнитной поляризации
некоторых металлов и руд, возникающей в условиях разности температур»,
опубликованная в докладах Прусской академии наук в 1822 г.
Суть явления, наблюдавшегося Зеебеком в процессе опыта (и вошедшего
впоследствии в физику под термином «эффект Зеебека»), состояла в том, что
при замыкании концов цепи, состоящей из двух разнородных металлических
материалов, спаи которых находились при разных температурах, магнитная
стрелка, помещенная вблизи такой цепи, поворачивалась так же, как в
присутствии магнитного материала. Угол поворота стрелки был связан с
величиной разности температур на спаях исследуемой цепи.
Объективный анализ опытов Зеебека (даже при тогдашнем уровне физических
знаний) мог бы дать однозначное объяснение эффекту, обусловив его
возникновением в подобной цепи электрического тока, тем более, что
воздействие на стрелку прекращалось при размыкании цепи. Однако Зеебек
предложил собственную интерпретацию эффекта, объясняющую его
намагничиванием материалов под действием температуры и разработал в
качестве ее следствия смелую гипотезу происхождения земного магнетизма,
суть которой сводится к тому, что земное магнитное поле образовалось в
результате разности температур между полюсами и экваториальным поясом
Земли. Заблуждение Зеебека сыграло положительную роль: чтобы опровергнуть
электрическое происхождение термоэлектрических токов, он на самых различных
материалах сопоставлял явление электризации (контактный потенциал) или ряд
Вольта с воздействием разности температур на магнитную стрелку и показывал
различие между ними.
Составленный Зеебеком обширный термоэлектрический ряд (табл. 5)
представляет интерес и поныне. В современных обозначениях (? —
термоэлектродвижущая сила на 1° С и ? — удельная электропроводность) ряд
Зеебека определяется произведением ?? вместо величины ?2?/? (где ? —
удельная теплопроводность), которая характеризует термоэлектрические
свойства материала.
На основе эффекта Зеебека и создаются термоэлектрогенераторы. На рис.9
показана типичная конструкция термоэлектрического генератора на основе
проводников. Обычно проводники соединяются последовательно, так как
разность потенциалов на выходе каждой пары проводников в реальных
устройствах имеет величину порядка 300—400 мкВ на единицу, разности
температур. Поэтому при разности температур 500 К выходное напряжение на
каждой паре элементов составляет не более 0,2 В.
[pic]
Рис. 9. Термоэлектрический генератор.
Работу реальных устройств сопровождают определенные необратимые явления.
Возможна теплопередача от источника к охладителю непосредственно через
элементы генератора. Внутри элементов при протекании тока выделяется
джоулево тепло.
Для любой пары термоэлектрических элементов скорость теплопередачи через
проводимость пропорциональна разности температур на их концах (при условии
отсутствия рассеяния тепла). Тогда справедливо уравнение
Qт=K (T1-T2), (3)
где К зависит от теплопроводности материалов, площади поверхности и длины
элементов.
Джоулево тепло, выделяющееся при прохождении тока I, равно
Qдж=I2R, (4)
Где К — общее сопротивление элементов, зависящее (как и теплопроводность)
от удельного сопротивления материала, размеров и формы элементов. Если
опять же предположить, что тепловые потери отсутствуют, то половина
энергии, преобразованной в джоулево тепло, проходит к каждому из
соединений.
Таблица 5
Термоэлектрические ряды
|Ряд Зеебека |Ряд Юсти |Ряд Мейснера (1955) |
|(1822г.) |(1948) | |
|Металлы и их соединения |Металлы |Полупроводник|
| | |и |
|PbS |Bi-80 |Bi-70 |MnS-770 |
|Bi |Co-21 |Mi-18.0 |ZnO-714 |
|Ni |Ni-20 |Co-18.5 |CuO-696 |
Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8
