античастицей. Существование е+ непосредственно вытекало из релятивистской
теории электрона, развитой П. Дираком (1928—31) незадолго до обнаружения
позитрона. В 1936 американские физики К. Андерсон и С. Неддермейер
обнаружили при исследовании осмических лучей мюоны (обоих знаков
электрического заряда) — частицы с массой примерно в 200 масс электрона, а
в остальном удивительно близкие по свойствам к е-, е+.
В 1947 также в космических лучах группой С. Пауэлла были открыты p+
и p--мезоны с массой в 274 электронные массы, играющие важную роль во
взаимодействии протонов с нейтронами в ядрах. Существование подобных частиц
было предположено Х. Юкавой в 1935.
Конец 40-х — начало 50-х гг. ознаменовались открытием большой
группы частиц с необычными свойствами, получивших название «странных».
Первые частицы этой группы К+- и К--мезоны, L-, S+ -, S- -, X- -гипероны
были открыты в космических лучах, последующие открытия странных частиц были
сделаны на ускорителях — установках, создающих интенсивные потоки быстрых
протонов и электронов. При столкновении с веществом ускоренные протоны и
электроны рождают новые Э. ч., которые и становятся предметом изучения.
С начала 50-х гг. ускорители превратились в основной инструмент для
исследования Э. ч. В 70-х гг. энергии частиц, разогнанных на ускорителях,
составили десятки и сотни млрд. электронвольт (Гэв). Стремление к
увеличению энергий частиц обусловлено тем, что высокие энергии открывают
возможность изучения строения материи на тем меньших расстояниях, чем выше
энергия сталкивающихся частиц. Ускорители существенно увеличили темп
получения новых данных и в короткий срок расширили и обогатили наше знание
свойств микромира. Применение ускорителей для изучения странных частиц
позволило более детально изучить их свойства, в частности особенности их
распада, и вскоре привело к важному открытию: выяснению возможности
изменения характеристик некоторых микропроцессов при операции зеркального
отражения— т. н. нарушению пространств. четности (1956). Ввод в строй
протонных ускорителей с энергиями в миллиарды эв позволил открыть тяжёлые
античастицы: антипротон (1955), антинейтрон (1956), антисигма-гипероны
(1960). В 1964 был открыт самый тяжёлый гиперон W- (с массой около двух
масс протона). В 1960-х гг. на ускорителях было открыто большое число
крайне неустойчивых (по сравнению с др. нестабильными Э. ч.) частиц,
получивших название «резонансов». Массы большинства резонансов превышают
массу протона. Первый из них D1 (1232) был известен с 1953. Оказалось, что
резонансы составляют основная часть Э. ч.
В 1962 было выяснено, что существуют два разных нейтрино:
электронное и мюонное. В 1964 в распадах нейтральных К-мезонов. было
обнаружено несохранение т, н. комбинированной чётности (введённой Ли-Цзун
дао и Ян Чжэнь-нином и независимо Л. Д. Ландау в 1956), означающее
необходимость пересмотра привычных взглядов на поведение физических
процессов при операции отражения времени.
В 1974 были обнаружены массивные (в 3—4 протонные массы) и в то
же время относительно устойчивые y-частицы, с временем жизни, необычно
большим для резонансов. Они оказались тесно связанными с новым семейством
Э. ч. — «очарованных», первые представители которого (D0, D+, Lс) были
открыты в 1976. В 1975 были получены первые сведения о существовании
тяжёлого аналога электрона и мюона (тяжёлого лептона t). В 1977 были
открыты Ў-частицы с массой порядка десятка протонных масс.
Таким образом, за годы, прошедшие после открытия электрона, было
выявлено огромное число разнообразных микрочастиц материи. Мир Э. ч.
оказался достаточно сложно устроенным. Неожиданными во многих отношениях
оказались свойства обнаруженных Э. ч. Для их описания, помимо
характеристик, заимствованных из классической физики, таких, как
электрический заряд, масса, момент количества движения, потребовалось
ввести много новых специальных характеристик, в частности для описания
странных Э. ч. — странность (К. Нишиджима, М. Гелл-Ман, 1953),
«очарованных» Э. ч. — «очарование» (американские физики Дж. Бьёркен, Ш.
Глэшоу, 1964); уже названия приведённых характеристик отражают необычность
описываемых ими свойств Э. ч.
Электроны и позитроны
В состав всех окружающих нас веществ входят электроны. Их электрический
заряд точно известен (например, из экспериментов с масляными капельками) и
равен e =4,802•10-10 электростатических единиц. Масса электрона тоже точно
известна (например, из экспериментов по отклонению в электрическом и
магнитном полях, дающих величину отношения электрического заряда к массе) и
имеет величину me=9,105•10-28 г. Соответствующее значение энергии покоя
mec2=0,51079 Мэв. Анализ атомных спектров показывает, что спин электрона
s =1/2, а его магнитный момент равен одному магнетону Бора. Электроны
подчиняются статистике Ферми, так как они обладают полуцелым спином. Это
согласуется с экспериментальными данными о структуре атомов и о поведении
электронов в металлах.
Позитроны (положительные электроны) в веществе не могут существовать,
потому что при замедлении они аннигилируют, соединяясь с отрицательными
электронами. В этом процессе, который можно рассматривать как обратный
процесс рождения пар, положительный и отрицательный электроны исчезают, при
этом образуются фотоны, которым передается их энергия. При аннигиляции
электрона и позитрона в большинстве случаев образуются два фотона,
значительно реже - один фотон. Однофотонная аннигиляция может произойти
только в том случае, когда электрон сильно связан с ядром; участие ядра в
этом случае необходимо для сохранения импульса. Двухфотонная аннигиляция,
напротив, может происходить и со свободным электроном. Часто процесс
аннигиляции происходит после практически полной остановки позитрона. В этом
случае испускаются в противоположных наравлениях два фотона с равными
энергиями.
Позитрон был открыт Андерсоном при изучении космических лучей методом
камеры Вильсона. На рисунке, который является репродукцией с полученной
Андерсоном фотографии в камере Вильсона, видна положительная частица,
входящая в свинцовую пластину толщиной 0,6 см с импульсом 6,3•107 эв/с и
выходящая из нее с импульсом 2,3•107 эв/с. Можно установить верхний предел
для массы этой частицы, допустив, что она теряет энергию только на
столкновения. Этот предел составляет 20 me. На основании этой и других
сходных фотографий Андерсон выдвинул гипотезу о существовании положительной
частицы с массой, примерно равной массе обычного электрона. Это заключение
скоро было подтверждено наблюдениями Блэккета и Оккиалини в камере
Вильсона. Вскоре после этого Кюри и Жолио открыли, что позитроны образуются
при конверсии гамма-лучей радиоактивных источников, а также испускаются
искусственными радиоактивными изотопами. Так как фотон, будучи нейтральным
образует пару (позитрон и электрон), то из принципа сохранения
электрического заряда следует, что по абсолютной величине заряд позитрона
равен заряду электрона.
Первое количественное определение массы позитрона было проделано Тибо,
который измерял отношение e/m методом трохоид и пришел к выводу, что массы
позитрона и электрона отличаются не больше чем на 15 %. Более поздние
эксперименты Шписа и Цана, которые использовали масс-спектрографическую
установку, показали, что массы электрона и позитрона совпадают с точностью
до 2 %. Еще позже Дюмонд и сотрудники измерили с большой точностью длину
волны аннигиляционного излучения. С точностью до ошибок эксперимента (0,2
%) они получили такое значение длины волны, которого следовало ожидать в
предположении, что позитрон и электрон имеют равные массы.
Закон сохранения момента количества движения в применении к процессу
рождения пар показывает, что позитроны обладают полуцелым спином и,
следовательно, подчиняются статистике Ферми. Разумно предположть, что спин
позитрона равен 1/2, как и спин электрона.
Открытие нейтрона.
Открытие изотопов не прояснило вопрос о строении ядра. К этому
времени были известны лишь протоны – ядра водорода и электроны, а потому
естественной была попытка объяснить существование изотопов различными
комбинациями этих положительно и отрицательно заряженных частиц. Можно было
бы думать, что ядра содержат А протонов, где А – массовое число, и А-Z
электронов. При этом полный положительный заряд совпадает с атомным номером
Z.
Такая простая картина однородного ядра поначалу не противоречила
выводу о малых размерах ядра, вытекавшему из опытов Резерфорда.
«Естественный радиус» электрона r0 = e2/mc2 (который получается, если
приравнять электростатическую энергию e2/r0 заряда, распределенного по
сферической оболочке, собственной энергии электрона mc2) составляет r0 =
2,82?10–15 м. Такой электрон достаточно мал, чтобы находиться внутри ядра
радиусом 10–14 м, хотя поместить туда большое число частиц было бы
затруднительно. В 1920 Резерфорд и другие ученые рассматривали возможность
существования устойчивой комбинации из протона и электрона, воспроизводящей
нейтральную частицу с массой, приблизительно равной массе протона. Однако
из-за отсутствия электрического заряда такие частицы с трудом поддавались
бы обнаружению. Вряд ли они могли бы и выбивать электроны из металлических
поверхностей, как электромагнитные волны при фотоэффекте.
Лишь спустя десятилетие, после того как естественная радиоактивность
была глубоко исследована, а радиоактивное излучение стали широко применять,
чтобы вызывать искусственное превращение атомов, было надежно установлено
существование новой составной части ядра. В 1930 В.Боте и Г.Беккер из
Гисенского университета проводили облучение лития и бериллия альфа-
частицами и с помощью счетчика Гейгера регистрировали возникающее при этом
проникающее излучение. Поскольку на это излучение не оказывали влияния
электрические и магнитные поля и оно обладало большой проникающей
способностью, авторы пришли к выводу, что испускается жесткое гамма-
излучение. В 1932 Ф.Жолио и И.Кюри повторили опыты с бериллием, пропуская
такое проникающее излучение через парафиновый блок. Они обнаружили, что из
парафина выходят протоны с необычно высокой энергией, и заключили, что,
проходя через парафин, гамма-излучение в результате рассеяния порождает
протоны. (В 1923 было установлено, что рентгеновские лучи рассеиваются на
электронах, давая комптоновский эффект.)
Дж.Чедвик повторил эксперимент. Он также использовал парафин и с
помощью ионизационной камеры (рис. 1), в которой собирался заряд,
возникающий при выбивании электронов из атомов, измерял пробег протонов
отдачи.
Рис.1
Чедвик использовал также газообразный азот (в камере Вильсона, где
