и его состояния. Например, для воздуха при нормальных условиях Ек[pic]3*106
В/м.
Величина Ек увеличивается с увеличением давления. Отношение критической
напряженности поле к давлению газа р для данного газа остается
приблизительным в широкой области изменения давления: Ек/р[pic]const. (Этот
закон можно обосновать с помощью Таунсенда).
Время [pic] нарастание напряжения тем больше, чем больше емкость С
между электродами. Поэтому включение конденсатора параллельно разрядному
промежутку увеличивает время между двумя последующими искрами, а сами искры
становятся более мощными. Через канал искры проходит большой электрический
заряд, и поэтому увеличивается амплитуда и длительность импульса тока. При
большой емкости С канал искры ярко светится и имеет вид широких полос. То
же самое происходит при увеличении мощности источника тока. Тогда говорят о
конденсированном искровом разряде, или о конденсированной искре.
Максимальная сила тока в импульсе, при искровом разряде, меняется в широких
пределах, в зависимости от параметров цепи разряда и условий в разрядном
промежутке, достигая нескольких сотен килоампер. При дальнейшем увеличении
мощности источника, искровой разряд переходит в дуговой разряд.
В результате прохождения импульса тока через канал искры в канале
выделяется большое количество энергии (порядка 0,1 – 1 Дж на каждый
сантиметр длины канала). С выделением энергии связано скачкообразное
увеличение давления в окружающем газе – образование цилиндрической ударной
волны, температура на фронте которой ~104 К. Происходит быстрое расширение
канала искры, со скоростью порядка тепловой скорости атомов газа. По мере
продвижения ударной волны температура на ее фронте начинает падать, а сам
фронт отходит от границы канала. Возникновение ударных волн объясняются
звуковые эффекты, сопровождающие искровой разряд: характерное потрескивание
в слабых разрядах и мощные раскаты в случае молний.
В момент существования канала, особенно при высоких давлениях,
наблюдается более яркое свечение искрового разряда. Яркость свечения
неоднородна по сечению канала имеет максимум в его центре.
Рассмотрим механизм искрового разряда.
В настоящее время общепринятой считается так называемая стримерная
теория искрового разряда, подтвержденная прямыми опытами. Качественно она
объясняет основные особенности искрового разряда, хотя в количественном
отношении и не может считаться завершенной. Если вблизи катода зародилась
электронная лавина, то на ее пути проходит ионизация и возбуждение молекул
и атомов газа. Существенно, что световые кванты, испускаемые возбужденными
атомами и молекулами, распространяясь к аноду со скорость света, сами
производят ионизацию газа, и дают начало первым электронным лавинам. Таким
путем во всем объеме газа появляются слабо святящиеся скопления
ионизированного газа, называемые стримерами. В процессе своего развития
отдельные электронные лавины догоняют друг друга и, сливаясь вместе,
образуют хорошо проводящий мостик из стримеров. По этому в последующий
момент времени и устремляется мощный поток электронов, образующий канал
искрового разряда. Поскольку проводящий мостик образуется в результате
слияния практически одновременно возникающих стримеров, время его
образования много меньше времени, которое требуется отдельной электронной
лавине для прохождения расстояний от катода к аноду. Наряду с
отрицательными стримерами, т.е. стримерами, распространяющимися от катода к
аноду, существуют также положительные стримеры, которые распространяются в
противоположном направлении.
1. Исторические воззрения на молнии.
Молния и гром первоначально воспринимались людьми как выражение воли
богов и, в частности, как проявление божьего гнева. Вместе с тем пытливый
человеческий ум с давних времен пытался постичь природу молний и грома,
понять их естественные причины. В древние века над этим размышлял
Аристотель. Над природой молний задумывался Лукреций. Весьма наивно
представляются его попытки объяснить гром как следствие того, что «тучи
сшибаются там под натиском ветров».
Многие столетия, включая и средние века, считалось, что молния – это
огненный пар, зажатый в водяных парах туч. Расширяясь, он прорывает их в
наиболее слабом месте и быстро устремляется в низ, к поверхности земли.
В 1752 г Бенджамин Франклин экспериментально доказал, что молния – это
сильный электрический разряд. Ученый выполнил знаменитый опыт с воздушным
змеем, который был запущен в воздух при приближении грозы.
Опыт: На крестовине змея была укреплена заостренная проволочка, к концу
веревки привязаны ключ и шелковая лента, которую он удерживал рукой. Как
только грозовая туча оказалась над змеем, заостренная проволока стала
извлекать из нее электрический заряд, и змей вместе с бечевой
наэлектризуется. После того, как дождь смочит змея вместе с бечевкой,
сделав их тем самым свободными проводить электрический заряд, можно
наблюдать как электрический заряд будет «стекать» при приближении пальца.
Одновременно с Франклиным исследованием электрической природы молнии
занимались М.В. Ломоносов и Г.В.Рихман.
Благодаря их исследованиям в середине 18 века была доказана
электрическая природа молнии. С этого времени стало ясно, что молния
представляет собой мощный электрический разряд, возникающий при достаточно
сильной электризации туч.
6. Молнии.
1. Виды молний
a) Большинство молний возникает между тучей и земной поверхностью, однако,
есть молнии, возникающие между тучами. Все эти молнии принято называть
линейными. Длина отдельной линейной молнии может измеряться километрами.
(Линейную молнию можно получить искусственно – скользящий разряд.)
b) Еще одним видом молний является ленточная молния. При этом следующая
картина, как если бы возникли несколько почти одинаковых линейных молний,
сдвинутых относительно друг друга.
c) Было замечено, что в некоторых случаях вспышка молний распадается на
отдельные святящиеся участки длиной в несколько десятков метров. Это
явление получило название четочной молнии. Согласно Малану (1961) такой
вид молний объясняется на основе затяжного разряда, после свечения
которого казалось бы более ярким в том месте, где канал изгибается в
направлении наблюдателя, наблюдающего его концом к себе. А Юман (1962)
считал, что это явление стоит рассматривать как пример «пинг-эффекта»,
который заключается в периодическом изменении радиуса разрядного столба с
периодом в несколько микросекунд.
2. Физика линейной молнии
Линейная молния представля6т собой несколько импульсов, быстро
следующих друг за другом. Каждый импульс – это пробой воздушного промежутка
между тучей и землей, происходящий в виде искрового разряда. В начале
рассмотрим первый импульс. В его развитии есть две стадии: сначала
образуется канал разряда между тучей и землей, а затем по образовавшемуся
каналу быстро проходит импульс основного тока.
Первая стадия (образование канала разряда) показана на рис 3. Все
начинается с того, что в нижней части тучи формируется электрическое поле
очень большой напряженности – 105…106 В/м.
Свободные электроны получают в таком поле огромные ускорения. Эти ускорения
направлены вниз, поскольку нижняя часть тучи заряжена отрицательно, а
поверхность земли положительно. На пути от первого столкновения до другого,
электроны приобретают значительную кинетическую энергию. Поэтому,
сталкиваясь с атомами или молекулами, они ионизируют их. В результате
рождаются новые (вторичные) электроны, которые, в свою очередь, ускоряются
в поле тучи и затем в столкновениях ионизуют новые атомы и молекулы.
Возникают целы лавины быстрых электронов, образующие у самого «дна» тучи,
плазменные «нити» – стример.
Сливаясь друг с другом, стримеры дают начало плазменному каналу, по
которому в последствии пройдет импульс основного тока
(рис 3). Этот развивающийся от «дна» тучи к поверхности земли плазменный
канал наполнен свободными электронами и ионами, и поэтому может хорошо
проводить электрический ток. Его называют лидером или точнее ступенчатым
лидером. Дело в том, что канал формируется не плавно, а скачками –
«ступенями».
Почему в движении лидера наступают паузы и притом относительно регулярные –
точно неизвестно. Существует несколько теорий ступенчатых лидеров.
В 1938 году Шонланд выдвинул два возможнх объяснения задержки, которая
вызывает ступенчатый характер лидера. Согласно одному из них, должно
происходить движение электронов выиз по каналу ведущего стримера (пилота).
Однако часть электронов захватывается атомами и положительно заряженными
ионами, так что требуется некоторое время для поступления новых
продвигающихся электронов, прежде чем возникнет градиент потенциала,
достаточный для того, чтобы ток продолжался. Согласно другой точке зрения,
время требуется для того, чтобы положительно заряженные ионы скопились под
головкой канала лидера и, таким образом, создали на ней достаточный
градиент потенциала. В 1944 году Брюс предложил иное объяснение, в основе
которого лежит перерастание тлеющего разряда в дуговой. Он рассмотрел
«коронный разряд», аналогичный разряду острия, существующий вокруг канала
лидера не только на головке канала, но и по всей его длине. Он дал
объаснение тому, что условия для существования дугового разряда будут
устанавливаться на некоторок время после того, как канал разовьется на
определенное расстояние и, следовательно возникнут ступени. Это явление еще
до конца не изучено и конкретной теории пока нет. А вот физические
процессы, происходящие вблизи головки лидера, вполне понятны. Напряженность
поля под тучей достаточно велика – она составляет[pic]B/м; в области
пространства непосредственно перед головкой лидера она еще больше.
Увеличение напряженности поля в этой области хорошо объясняет рис.4, где
штриховыми кривыми показаны сечения эквипотенциальных поверхностей, а
сплошными кривыми – лини напряженности поля. В сильном электрическом поле
вблизи головки лидера происходит интенсивная ионизация атомов и молекул
воздуха. Она происходит за счет, во-первых, бомбардировки атомов и молекул
быстрыми электронами, вылетающими из лидера (так называемая ударная
ионизация), и, во-вторых, поглощение атомами и молекулами фотонов
ультрафиолетового излучения, испускаемого лидером (фотоионизация).
Вследствие интенсивной ионизации встречающихся на пути лидера атомов и
