занят. Но это состояние атомов, как уже упоминалось, довольно устойчиво.
Подведенная энергия накапливается.
С этого состояния начинается цепная реакция, подобная процессу в
генераторе с обратной связью, вызываемая случайным процессом излучения
энергии хотя бы одним из возбужденных атомов. Такой атом случайно переходит
из состояния Е2 в состояние Е1, и при этом отдает энергию излучения —
сравнительно короткую последовательность колебаний, но все же достаточную,
чтобы встретить на своем пути через стержневидный кристалл второй
возбужденный атом. Частота этого колебания определяется по закону Планка
разностью энергий Е2 и Е1, и соответствует длине волны приблизительно 694
нм или красному световому импульсу, находящемуся в видимой области спектра.
Этот процесс называется индуцированным или стимулированным излучением.
Индуцированное колебание согласуется по частом и фазе с индуцирующим
колебанием таким образом, что с полным основанием можно говорить об
«усилении света индуцированной эмиссией излучения". Отсюда произошло слово
LASER: light amplification by stimulated emission of radiation.
Если в установившемся режиме энергия излучения при прохождении сигнала
через кристалл больше потерь на поглощение энергии, то получается эффект
самовозбуждения такой же, как в генераторе с обратной связью. Единичное
спонтанное излучение связано с продолжительными непрерывными световыми
колебаниями в теле кристалла (поскольку в кристалле постоянно имеется
достаточное количество возбужденных атомов). Если нанести на одну из
торцевых поверхностей стержня полупрозрачный зеркальный слой, то часть
энергии излучения покинет кристаллический стержень в виде когерентного
светового излучения.
В первые годы твердотельные лазеры применялись главным образом в
импульсном режиме. В качестве источников света применялись лампы-вспышки,
которые периодически возбуждали кристалл сверхмощными некогерентными
световыми импульсами и вызывали излучение коротких когерентных световых
импульсов. В качестве примера, разработанного в то время лазера
непрерывного излучения можно назвать лазер на неодимовом гранате (Nd-YAG),
ядро которого представляет собой иттриево-аллюминиевый гранат (YA3Al5O12) с
примесью неодима. Основные линии энергии накачки лежат здесь в области длин
волн 750 — 810 нм, основной лазерный переход — на 1064 нм. (Возбуждаемы
также и другие переходы.)
3.3 Высокая степень когерентности требует затрат
Описанный неодимо-иттриево-алюминиевый гранат является одним из многих
возможных материалов, применяемых в лазерах. Приемлемы также многие другие
материалы; требуется лишь, чтобы они принципиально могли излучать свет
(флюоресцировать) и обладали метастабильным состоянием с возможно более
высокой устойчивостью или временем жизни. Возбуждение этого состояния
должно осуществляться с высоким КПД (что обусловливает относительно малую
мощность накачки), и, наконец, материал должен обладать малыми оптическими
потерями.
Некоторые газы хорошо соответствуют перечисленным условиям, поэтому
можно построить так называемый газовый лазер. Один из наиболее известных
газовых лазеров использует в качестве активного материала смесь из гелия и
неона, где энергия возбуждения подводится в форме электрического разряда в
газе. В тонкой стеклянной трубке длиной от нескольких десятков сантиметров
до 1 м разряд зажигается между двумя электродами, впаянными в корпус
трубки. При этом во всем объеме возбужденного газа внутри трубки возникают
электроны, энергия которых служит для того, чтобы, прежде всего, перевести
на более высокий энергетический уровень атомы гелия, которые в свою очередь
в результате аналогичного эффекта возбуждают имеющиеся в незначительном
количестве атомы неона. Эти атомы неона создают при описанном
синхронизированном обратном переходе в основное состояние индуцированное
излучение.
Техническим условием нарастания данного процесса в свою очередь
является наличие оптического объемного резонатора, такого, какой получался
в описанном выше твердотельном лазере при нанесении плоскопараллельных
зеркальных слоев на обе торцевые поверхности кристалла. В газовом лазере
активный элемент конструктивно отличается от активного элемента
кристаллического лазера. Газоразрядная трубка сначала закрывается
наклеенными стеклянными концевыми пластинками и затем — оптически точно
выверенная — вносится в объемный резонатор, образованный двумя внешними
зеркалами. В современных небольших газовых лазерах применяют также
внутренние зеркала, располагаемые в газоразрядном пространстве. По крайней
мере, одно из зеркал делается полупрозрачным, так чтобы часть света могла
покидать резонатор («окно Брюстера»).
Так как длина волны генерируемого лазером света определяется разностью
энергетических уровней соответствующих активных материалов (и вполне могут
существовать одновременно несколько таких излучающих переходов), возможно
излучение света различных длин волн. Так, лазер на He-Ne может
принципиально излучать на трех различных длинах волн. Чаще всего он
работает на длине волны 0,63 мкм. Эта длина волны соответствует красному
свету видимого диапазона. Наряду с ним имеются возбужденные, невидимые для
нас длины волн 1,15 и 3,39 мкм. Какая из трех возможных волн покинет объем
резонатора, определяет конструктор лазера нанесением частотноселективной
пленки на зеркало.
|Параметр |Гелий-неонов|Apгоновый |СО2 –лазер |
| |ый лазер |(Ar) |(CO2 –N2) |
| |(He-Ne) | | |
|Длина волны излучаемого |0,6328 |0,488 |10,6 |
|света, мкм |1,15 |0,515 |9,6 |
| |3,39 | | |
|Достигаемая выходная |10-4 - 10-3 |10-3 - 102 |10-1 – 104 |
|мощность, Вт | | | |
|КПД, % |0,01-0,1 |0,01-0,2 |1-20 |
В таблице приведены наиболее известные газовые лазеры. Необходимо
подчеркнуть широту области изменения их параметров. Однако все газовые
лазеры имеют существенное преимущество: высокую когерентность излучения,
которому вначале придавали большое значение, оказалось при близком
рассмотрении ненужным. Гораздо важнее когерентности для световой передачи
сообщений оказалась простота возможности модуляции света, и как раз здесь у
газового лазера оказались слабые стороны.
Модуляция газового лазера создается путем управления интенсивностью
газового разряда. Этим достигается модуляция энергии выходящего излучения
лазера. Однако скорость модуляции ограничена инерционностью газового
разряда; наивысшая достижимая ширина полосы модуляции лежит в пределах
нескольких тысяч герц, поэтому представляет собой малый интерес для техники
связи.
3.4 Полупроводниковый лазер, предназначенный для микроэлектроники
Кроме названных существенными недостатками газового лазера являются
его размеры, механическая непрочность, высокие, требуемые для газового
разряда рабочие напряжения и, наконец, ограниченный срок службы,
обусловленный недолговечностью газоразрядной трубки. Все эти свойства
исключают применение газового лазера в современной системе связи, тем
более, если учесть прогрессирующее развитие полупроводниковой техники и
особенно микроэлектроники. Относительно большие электронные лампы, которые
еще господствовали в технике приборостроения 60-х годов, сегодня за редким
исключением исчезли и представляют только исторический интерес.
Полупроводниковый прибор господствует в широкой области электроники,
требует невысоких рабочих напряжений и меньших (на несколько порядков)
мощностей.
К этой элементной базе может быть отнесен только один источник света,
который также построен на принципах полупроводниковой техники и
изготовляется по такой же или аналогичной технологии, — полупроводниковый
лазер.
Полупроводниковый лазер отличается от газового и твердотельного
лазеров способом возбуждения. Он накачивается не световой энергией, а
непосредственно электрической. К одному из р-n переходов, известных из
полупроводниковой техники, прикладывается напряжение в направлении
проводимости. Оно вызывает ток и путем нарушения равновесия носителей
зарядов (электронов и дырок) — желаемую инверсию населенностей
энергетических зон в области р-n перехода. Таким образом, полупроводник
накачан, он запас энергию.
Если спонтанно и случайно произойдет переход от такого возбужденного
состояния атомов в основное состояние (рекомбинация носителей заряда), то
излучаемый свет будет некогерентен. Его мощность тем выше, чем больше
прикладываемое напряжение, чем больше ток через р-n переход и чем больше
число возбужденных атомов. В этом состоянии такой прибор еще не лазер, а
светоизлучающий диод.
Однако если повышать далее ток через переход, то при определенном токе
при наличии обратной связи будет достигнуто такое усиление, когда будет
выполняться условие самовозбуждения, являющееся предпосылкой стабильного
излучения. При этом так называемом пороговом токе диод начинает
генерировать лазерное излучение, это означает, что выходящий свет
синхронизирован по фазе и когерентен. Теперь с возрастанием тока его
мощность увеличивается приблизительно пропорционально току.
В твердотельном и газовом лазерах необходимо наличие зеркальных
поверхностей для образования оптических резонаторов. В полупроводниковом
лазере объем резонатора много меньше: р-n переход, в области которого
образуется индуцированное излучение, имеет толщину менее 1 мкм и ширину
несколько десятков микрометров. Крепление зеркал при таких габаритах
затруднено, да в этом и нет необходимости, так как очень высокий
коэффициент преломления арсенида галлия (GaAs), который сегодня применяется
в качестве основного материала для светоизлучающих диодов, позволяет
реализовать функцию отражения в самом кристалле. Так, если разломить
кристалл полупроводника в определенном направлении, то ровные поверхности
излома работают аналогично отражателям оптического резонатора.
Глава четвертая
УТОПИЯ И РЕАЛЬНОСТЬ
4.1 Фантастические возможности
