спонтанной поляризацией (Ps (2*10-4 К/м2) [ 7 ].
Попытки использовать другие комбинации свойств матрицы не приводят к
успеху. Скажем, если электрический диполь находится в молекуле матрицы, а
хиральный центр - в молекуле примеси, спонтанная поляризация получается
очень малой, поскольку жесткой связи между этими молекулярными фрагментами
нет и их движения некореллированы.
Особый интерес представляют смеси правых и левых зеркально-
ассиметричных компонент. Если мы имеем дело со смесью правого и левого
оптически активных изомеров одного и того же химического соединения, то при
одинаковых концентрациях полярное состояние исчезает вместе со
спиральностью структуры, и мы получаем обычный смектик С. Если же взять
правую и левую формы двух разных молекул, то получатся две компенсационные
точки. При одной концентрации, скажем, “правого” вещества становится равным
нулю волновой вектор q=2(/h винтовой структуры, т.е. винт раскручивается
(шаг h((), а при другой концентрации исчезает спонтанная поляризация. При
q=0 величина Ps имеет конечное значение, и таким образом эта
жидкокристаллическая смесь является полностью однородным сегнетоэлектриком
с макроскопическим значением спонтанной поляризации, т.е. мы получаем
аналог обычного твердого сегнетоэлектрика [ 2 ].
4. Особые свойства жидкокристаллических сегнетоэлектриков
С практической точки зрения наибольший интерес вызывают
электрооптические свойства жидких полярных кристаллов. Если в неполярных
фазах энергия взаимодействия внешнего поля со средой Fэ пропорциональна
величине (aE2, где (a - анизотропия диэлектрической проницаемости среды, то
в данном случае взаимодействие пропорционально полю, и следовательно, при
малых полях такое взаимодействие намного эффективнее, чем для традиционных
фаз.
Линейный электрооптический эффект на практике используется в случаях,
когда винтовая закрученность сегнетоэлектрического смектика каким-то
образом устранена. Сделать сегнетоэлектрический смектик однородным, т.е.
устранить сверхструктуру, можно с помощью воздействия твердых подложек на
тонкий слой жидкого кристалла. Однако возможности этого метода ограничены,
поскольку он годится только для довольно тонких слоев (в несколько микрон).
Более предпочтительно использовать сегнетоэлектрические смеси правых и
левых компонент с компенсацией винтовой структуры. В таких смесях удается
менять на обратное направление поляризации и связанное с ним направление
директора простым переключением полярности внешнего напряжения с амплитудой
в несколько вольт.
Полярная структура жидкокристаллических сегнетоэлектриков позволяет
наблюдать в них важный нелинейно-оптический эффект - генерацию второй
гармоники света [ 1 ].
5. Сегнетоэлектрики полимеры
Трудно переоценить важность создания полимерных сегнетоэлектриков. Это
дешевые пленочные материалы, из которых можно сделать пьезо- и пиродатчики
произвольной конфигурации и площади, нелинейно-оптические преобразователи,
модуляторы светам на линейном электрооптическом эффекте и т.д.
В основе оригинального подхода к созданию полимерных сегнетоэлектриков
лежит комбинация двух хорошо разработанных принципов. С одной стороны, это
- получение сегнетоэлектрического состояния в жидких низкомолекулярных
кристаллах, а с другой - создание жидких полимерных кристаллов
гребнеобразного типа, когда молекулярные фрагменты, ответственные за
образование жидкого кристалла “подвешены” к полимерной цепи с помощью
гибких мостиков [ 2 ].
Главная особенность полимерного сегнетоэлектрика состоит в том, что при
понижении температуры он переходит в стеклообразное состояние, т.е. может
быть получен в виде прозрачной твердой полимерной пленки, с которой мы
привыкли иметь дело в быту. Как показывает опыт, в этом состоянии он
сохраняет свои пиро- и пьезоэлектрическме свойства. Величина спонтанной
поляризации первых образцов пока невелика, порядка 10-5 К/м2, но имеются
ясные пути ее повышения в ближайшем будущем [ 6 ] .
6. Роль жидкокристаллического состояния в физике и технике
Интерес к частично упорядоченным системам вообще и к системам с
пониженной размерностью в частности весьма характерен для современного
естествознания. Достаточно упомянуть аморфные полупроводники или
квазиодномерные структуры органических металлов. Жидкие кристаллы открывают
возможность детального исследования эффектов, связанных с “вымораживанием”
тех или иных степеней свободы [ 1 ].
Так, например, при плавлении обычного кристалла в изотропную жидкость
кристалл теряет устойчивость одновременно по всем трансляционным и
ориентационным степеням свободы. Используя жидкие кристаллы, этот сложный
процесс можно “разложить по полочкам” и исследовать целый набор фазовых
переходов по очереди. Это и происходит сейчас на самом деле: изучение
переходов между различными жидкокристаллическими фазами занимает одно из
центральных мест в физике кристаллов.
Большой интерес к частично упорядоченным системам проявляется также в
спектроскопии, где появилась возможность изучать эффекты анизотропии
межмолекулярных взаимодействий. То же самое можно сказать и об изучении
различных эффектов переноса (энергии, заряда, различных элементарных
возбуждений).
Жидкие кристаллы открывают интересную возможность моделирования самых
различных явлений. Фазовые переходы между, скажем, нематическим и
смектическим А состояниями имеют много общих черт с фазовыми переходами в
сверхтекучем гелии. При этом роль квантовомеханической волновой функции
сверхтекучей фазы, не наблюдаемой в экспериментах с гелием, играет здесь
амплитуда волны плотности, которую можно определить из рентгеноструктурного
анализа. Отмечаются также аналогии между поведением некоторых дефектов и
диссипативных структур в жидких кристаллах с эффектом Джозефсена в
сверхпроводниках и т.д. Интересные аналогии просматриваются также в
поведении определенных дефектов в жидких кристаллах с теоретически
предсказанными свойствами магнитных монополей [ 5 ].
Еще один аспект, возбуждающий интерес к жидким кристаллам, обусловлен
наличием оптической анизотропии нематической фазы, являющейся трехмерной
жидкостью. Оптическая анизотропия позволяет визуализировать сложные
гидродинамические процессы, трудно наблюдаемые в обычных жидкостях. К тому
же анизотропия электрических и вязкоупругих свойств жидких кристаллов сама
по себе может стать причиной возникновения целого ряда новых
гидродинамических и электрогидродинамических эффектов. Эти особенности
жидкокристаллических фаз открывают возможность моделирования процессов
возникновения упорядоченных диссипативных структур, автоволновых процессов,
изучения общих принципов самоорганизации материи. Не менее важна и
возможность изучения перехода от упорядоченных структур к хаосу, в
частности от ламинарного течения жидкости к турбулентному [ 3 ].
Органические материалы все шире внедряются в современную микро- и
оптоэлектронику. Достаточно упомянуть фото- и электронорезисты, применяемые
в литографическом процессе, лазеры на органических красителях, полимерные
сегнетоэлектрические пленки. На наших глазах рождается молекулярная
электроника, предполагающая использование молекулярных систем в самых
различных функциональных элементах. Одним из классических примеров,
подтверждающих данную тенденцию, являются жидкие кристаллы [ 1 ].
Нематические жидкие кристаллы сегодня не имеют конкурентов среди других
электрооптических материалов с точки зрения энергетических затрат на их
коммутацию. Оптическими свойствами жидкого кристалла можно управлять
непосредственно с микросхем, используя мощность в диапазоне микроватт. Это
- прямое следствие структурных особенностей жидких кристаллов.
В индикаторе часов, калькуляторов, электронных переводчиков или в
плоском жидкокристаллическом телевизионном экране осуществляется один и тот
же основной процесс. Благодаря большой анизотропии диэлектрической
проницаемости довольно слабое электрическое поле создает заметный
вращательный момент, действующий на директор (такой момент в изотропной
жидкости не возникает). Из-за малой вязкости этот момент приводит к
переориентации директора (оптической оси), чего не случилось бы в твердом
веществе. И наконец, этот поворот приводит к изменению оптических свойств
жидкого кристалла (двулучепреломлению, дихроизму) благодаря анизотропии его
оптических свойств. В тех случаях, когда информацию нужно запомнить,
например, при записи ее лазерным лучом, используют специфические
вязкоупругие свойства смектической фазы А. Для оптоэлектрических устройств
с памятью весьма перспективны также и жидкокристаллические полимеры.
Особо следует отметить возможности создания анизотропных оптических
элементов, а также пиро-, пьезодатчиков и нелинейно-оптических материалов
на основе гребнеобразных жидкокристаллических полимеров, сочетающих в себе
структурную организацию жидких кристаллов (в том числе и спонтанную
поляризацию) и механические свойства полимерных материалов.
Список литературы
1. Блинов Л.М., Пикин С.А. Жидкокристаллическое состояние вещества. -
М.: Знание, 1986. - 64 с. - (Новое в жизни, науке, технике. Сер.
“Физика”; №6).
2. Блинов Л.М., Береснев Л.А. Сегнетоэлектрические жидкие кристаллы. -
Успехи физических наук, 1984, т.143, вып.3, стр.391.
3. Веденов А.А. Физика растворов. М.: Наука, 1984.
4. Де Жен П. Физика жидких кристаллов. - Пер. с англ. под ред. А.Ф.Сонина.
- М.: Мир, 1977.
5. Сонин А.Ф. Кентавры природы. - М.: Атомиздат, 1980.
6. Пикин С.А., Блинов Л.М. Жидкие кристаллы. - М.: Наука, 1982.
7. Пиндак Р., Монктон Д. Двумерные системы, В кн.: Физика за рубежом.
/Пер. с англ. М.: Мир, 1983, с.104.
-----------------------
[1] Ориентационное упорядочение молекул (а - дискообразные молекулы, б -
стержнеобразные молекулы) [ 1, стр.4 ]
Страницы: 1, 2
