Хаос, необратимость времени и брюссельская интерпрета-ция квантовой механики
МИНИСТЕРСТВО НАРОДНОГО ОБРАЗОВАНИЯ, КУЛЬТУРЫ И ЗДРАВООХРАНЕНИЯ РЕСПУБЛИКИ
КАЗАХСТАН
АГУ им. Абая
Кафедра: Философии
Реферат
На тему:
Хаос, необратимость времени и брюссельская интерпретация квантовой
механики
Выполнила:
Студентка 2 МТР
Михайлова А.Н.
Проверил:
Аюпов Н.Г.
Алматы 2000 г.
Содержание
ВВЕДЕНИЕ
1. ХАОС
1.1 Классический динамический хаос: неустойчивость по начальным
условиям
1.2 Классический хаос: неинтегрируемые системы Пуанкаре
1.3 Статистическое описание. Диссипативный хаос
2. НЕОБРАТИМОСТЬ ВРЕМЕНИ
2.1 Обратимость времени в классической и квантовой механике
2.2 Роль необратимости в статистической механике. Потоки корреляций
2.3 Проблема несводимого описания
3. БРЮССЕЛЬСКАЯ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ
3.1 Альтернативные интерпретации квантовой механики
3.2 Неунитарная эволюция и несводимое описание
4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
ВВЕДЕНИЕ
Начиная с времён Галилея и Ньютона современная физика проделала
огромный путь по накоплению, систематизации, описанию и осмыслению фактов
об окружающем мире. Описание обычно делалось на языке математики, и сама
структура этого языка зачастую позволяла совершать новые открытия в
реальном мире (что само по себе достаточно удивительно). За несколько
столетий предсказательная роль физики стала настолько большой, что в
настоящее время нерешаемых "счётных" задач практически не осталось – по
крайней мере, с точки зрения принципиального понимания происходящих явлений
– ни в механике, ни в классической электродинамике, ни в квантовой теории.
Физика продолжает развиваться, и за последние десятилетия возрос
интерес к таким её новым областям, как синергетика, динамический хаос и
самоорганизация. В этих ветвях физики зачастую используется оригинальный
математический аппарат, а в сочетании с возрастающей мощностью компьютеров
и возможностей "численного эксперимента" предсказательная сила их
оказывается вполне "на уровне", наряду с традиционными физическими
теориями.
В то же время возникли некоторые проблемы, лежащие скорее в области не
математики, а философии физики. Различные физические теории – старые и
новые – "не стыкуются" друг с другом в отношении определённых
фундаментальных понятий и явлений – в частности, детерминизма и
необратимости времени.
На макроскопическом уровне необратимость времени входит не только в
"новую физику", но, например, и в разработанную в прошлом веке
термодинамику. Трудности возникают при перекидывании моста с классических
механических моделей, основанных на обратимых во времени гамильтоновых
уравнениях, к явно диссипативному, необратимому, поведению реальных
физических систем и теориям, их описывающим. Это один пример.
Другой пример физической проблемы философского плана – возникновение
хаотического поведения у простых систем, описываемых детерминистскими
уравнениями движения. И вновь – существующие теории хаоса вполне эффективно
работают и описывают такие системы, но "моста" к классической части физики
нет. Откуда берётся хаос в детерминированных системах?
Данная работа посвящена взглядам на эти вопросы, развиваемым так
называемой "брюссельской школой", идейным руководителем которой является
известный биофизик, синергетик, лауреат Нобелевской премии по химии за 1977
г. Илья Пригожин.
Основная особенность научной концепции, развиваемой И.Пригожиным –
необратимость времени на микроскопическом уровне. Не отрицая ни законов, ни
результатов традиционной физики, Пригожин предлагает новую интерпретацию
этих результатов. Технически это выражается как поиск решений всё тех же
уравнений (уравнений Гамильтона, Лиувилля, Шрёдингера и т.д.) – но в новом
классе функций, в новом функциональном пространстве.
В разделе 1 настоящей работы рассматриваются примеры классического
динамического хаоса в простейших математических моделях сдвига Бернулли и
преобразования пекаря (неустойчивость по начальным условиям), а также
фундаментальное свойство неинтегрируемости многих динамических систем
(теорема Пуанкаре), также приводящее к хаотическому поведению.
Раздел 2 посвящён проблемам сводимости "макроскопического" хаоса к
"микроскопическому" и проблеме обратимости времени. Существенно, что и в
классической механике, и в копенгагенской интерпретации квантовой механики
описание необратимого поведения макроскопических систем исходя из
обратимых микроскопических законов наталкивается на существенные трудности.
В разделе 3 вкратце описаны основные интерпретации квантовой механики:
копенгагенская, статистическая, многомировая интерпретация Эверетта.
Основное же внимание уделяется брюссельской интерпретации квантовой
механики, развиваемой И.Пригожиным. Особенности её математического аппарата
поясняются на простых примерах динамических систем, уже рассмотренных в
предыдущих разделах. Общая концепция неунитарной эволюции приводит к тому,
что единственно адекватным становится статистическое описание систем – как
классических, так и квантовых. Для случая последних проясняются некоторые
известные парадоксы известных интерпретаций квантовой механики, связанные с
ролью внешнего наблюдателя.
К сожалению, идеи И.Пригожина требуют для своего изложения (даже в
популярном виде) существенного использования математического аппарата, что
привело к некоторой перегруженности текста формулами. Автор, однако,
надеется, что "лес" за "деревьями" не скрылся, и основные положения
физической концепции Брюссельской школы нашли отражение в настоящей работе.
1. ХАОС
1.1 Классический динамический хаос: неустойчивость по начальным
условиям
Хаотическое поведение может возникать даже в очень простых системах,
например, из физических моделей – в колебаниях сферического маятника с
двумя степенями свободы. Мы для начала рассмотрим даже ещё более простые
математические модели с дискретным временем – сдвиг Бернулли и
преобразование пекаря.
Сдвиг Бернулли представляет собой отображение в одномерном
пространстве на интервале (0,1) по закону
xn+1=2xn(mod1).
Это уравнение движения детерминистично: по заданному xn однозначно
вычисляется xn+1. При этом, однако, сдвиг Бернулли не является обратимым
отображением. Симметрия во времени нарушена ещё на уровне уравнения
движения. Этим сдвиг Бернулли отличается от динамических систем с
обратимыми уравнениями движения.
Сдвиг Бернулли представляет собой пример детерминистического хаоса.
Можно представить примеры последовательностей, начинающихся с какого-нибудь
произвольного числа, например:
{0.13; 0.26; 0.52; 0.04; 0.08; 0.16; 0.32; 0.64; 0.28... }
и
{0.14; 0.28; 0.56; 0.12; 0.24; 0.48; 0.96; 0.92; 0.84... } –
как видим, незначительное отличие в начальных условиях уже на 4-м шаге
порождает существенное различие траекторий, а в дальнейшем их поведение
совершенно различно.
Легко показать, что со временем разойдутся траектории любых двух сколь
угодно близких точек. Запишем число x в виде двоичной дроби:
x=0.u–1u–2u–3...u–k...=u–1/2 + u–2/22 + u–3/23 + ... + u–k/2k + ...
Описанное выше отображение соответствует сдвигу u–k'=u–(k+1) , откуда
становится понятным название "сдвиг Бернулли". Видно, что нулевой разряд
числа при этом теряется, что соответствует не-взаимооднозначности
отображения.
Описание эволюции динамической системы типа сдвига Бернулли в терминах
траектории неадекватно, так как для адекватности траектория должна
оставаться "почти одной и той же" при незначительном изменении начальных
условий.
В данном же случае имеет смысл обратиться к статистическому описанию,
введя плотность вероятности ((x) пребывания системы в каждой точке x
интервала (0,1). Отображение представляет собой оператор U, действующий на
эту функцию:
(n+1=U(n(x)= ( (n(x/2)+(n((x+1)/2) ) / 2.
Оказывается, что при многократном применении оператора отображения к
произвольному распределению плотности вероятности оно стремится к
константе:
(n=Un(0(x)((((x)=const.
В дальнейшем мы ещё вернемся к отображению Бернулли и свойствам его
оператора, а пока рассмотрим другую простую динамическую систему, теперь
уже двумерную, называемую преобразованием пекаря:
[pic]
Правило, определяющее преобразование пекаря, очень просто. Сначала
квадрат со стороной, равной 1, сплющивается в прямоугольник длиной 2 и
высотой 1/2, затем правая половина полученного прямоугольника накладывается
на левую, образуя новый квадрат. Процесс в чём-то аналогичен размешиванию
теста, отсюда и название.
В отличие от сдвига Бернулли преобразование пекаря обратимо во
времени. Однако оно точно так же порождает хаотическое движение, связанное
с неустойчивостью по начальным условиям.
Преобразование пекаря сводится к сдвигу в двусторонней двоичной
последовательности:
x0y = ....u–k...u–3u-2u–1u0u1u2...uk....,
uk' = u–(k+1).
Видно, что при этом никакие двоичные разряды не теряются, что и
соответствует обратимости преобразования пекаря во времени.
Аналогично сдвигу Бернулли, преобразование пекаря порождает
динамический хаос, и описание движения точки в терминах траекторий также
неадекватно.
В случае преобразования пекаря описание эволюции системы в
статистических терминах даже более "физически осмысленно", чем для сдвига
Бернулли. Дело в том, что теперь, в двумерном случае, можно рассматривать
